【大学の物理化学】変分法による調和振動子のエネルギー計算について、わかりやすく解説! – ばけライフ

【大学の物理化学】変分法による調和振動子のエネルギー計算について、わかりやすく解説!

こんにちは!

それでは今回も化学のお話やっていきます。

今日はテーマはこちら!

変分法を使って調和振動子のエネルギー準位を求めてみよう!

動画はこちら↓

動画で使ったシートはこちら(harmonic oscillator calculus of variations)

ではまいります!

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計算条件

まず、計算条件を考えていきます。

まず、ばね定数を\(k\)として、調和振動子のポテンシャルは\(\displaystyle \frac{1}{2}kx^2\)になるので、ハミルトニアンは下の形になります。

今回は、基底状態と第一励起状態の2つについて試行関数を考えます。

\(x\)が無限大のときの極限では、存在確率が\(\displaystyle 0\)になるため、このような予測が立てられます。

ここに関しては、下の記事を参照してください。

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そして、各状態間での直交性が成り立つように、下の積分が\(0\)になるとします。

エネルギーは、前回同様にこの式で与えられます。

前回の記事はこちらです。

変分法を使って水素原子の基底状態について考えています。

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基底状態

では実際に、変分法を使ってエネルギーを求めてみましょう。

始めに、基底状態についてみていきます。

規格化

規格化の式を考えると、まず、このような式が得られます。

この積分はガウス積分と呼ばれる形になっており、その値は\(\displaystyle \sqrt{\frac{\pi}{B}}\)になります。

結果、\(A^2\)は\(\displaystyle \sqrt{\frac{B}{\pi}}\)で与えられるということがわかりました。

エネルギー

次に、基底状態のエネルギーを求めます。

\(x^2\exp{(-Bx^2)}\)の積分もガウス積分の公式から計算できます。

エネルギーの極小

続いて、エネルギーの極小を求めるために、未知数である\(B\)についてエネルギーを微分すると、このような関係が得られました。

これより、\(\displaystyle B=\frac{m\omega}{\hbar}\)と求められました。

最後に、これをエネルギーの式に代入することでエネルギーの極小値を求めます。

すると、\(\displaystyle \frac{1}{2}\hbar \omega\)というのが答えになります。

第一励起状態

基底状態についてのエネルギーがわかったので、続いては第一励起状態のエネルギーを考えます。

直交性

まず、基底状態との間の直交性を満たすように考えると、この第二項は奇関数を\(-\infty\)から\(\infty\)まで積分しているので\(0\)となり、第一項だけが残ります。

この積分は常に\(0\)より大きい関数の積分なので、\(0\)にはなりません。

そして、\(A\)は基底状態の計算より、\(0\)にはならないことがわかっています。

したがって、これが\(0\)になるためには、\(C=0\)になるしかありません。

その結果、第一励起状態の波動関数は、下の形で与えられるということがわかります。

規格化

これを規格化すると、先ほど紹介したガウス積分の公式を使って、\(\displaystyle D^2=2F\sqrt{\frac{\pi}{F}}\)となります。

エネルギー

これを踏まえてエネルギーを考えると、このような式が得られます。

ここで\(x^4\exp{(-Fx^2)}\)の積分には、ガウス積分の公式を使っています。

エネルギーをさらに変形していくと、下の形になります。

エネルギーの極小

先ほどと同様に、\(\displaystyle F\)についてエネルギーを微分して極小を求めていきます。

導関数が\(0\)になることを利用すると、\(F\)は\(B\)と同じく\(\displaystyle \frac{m\omega}{\hbar}\)となり、これを代入することで、第一励起状態のエネルギーは\(\displaystyle \frac{3}{2}\hbar \omega\)と出てきました。

変分法を使っていない場合との比較

変分法によって導かれたエネルギーは、基底状態で\(\displaystyle \frac{1}{2}\hbar \omega\)、第一励起状態で\(\displaystyle \frac{3}{2}\hbar \omega\)となりました。

これは、シュレディンガー方程式から変分法を使わずに求められたエネルギー準位の式\(\displaystyle E_n=(n+\frac{1}{2})\hbar \omega\)と矛盾しておらず、確かに同じ答えを得ることができました。

調和振動子のシュレディンガー方程式については、こちらを参照してください。

今回はやりませんが、第二励起状態以降も同様の計算によって求められるので、お時間ある方はぜひ試してみてください。

まとめ

今回の内容は以上です。

間違いの指摘、リクエスト、質問等あれば、Twitter(https://twitter.com/bakeneko_chem)かお問い合わせフォームよりコメントしてくださると、助かります。

それではどうもありがとうございました!

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